Как называется явление передачи тепла потоками жидкости или газа?

11 ответов на вопрос “Как называется явление передачи тепла потоками жидкости или газа?”

  1. Fenris Ответить

    Теплообмен — это процесс изменения внутренней энергии без совершения работы над телом или самим телом.
    Теплообмен всегда происходит в определенном направлении: от тел с более высокой температурой к телам с более низкой.
    Когда температуры тел выравниваются, теплообмен прекращается.
    Теплообмен может осуществляться тремя способами:
    теплопроводностью
    конвекцией
    излучением

    Теплопроводность

    Теплопроводность — явление передачи внутренней энергии от одной части тела к другой или от одного тела к другому при их непосредственном контакте.
    Наибольшей теплопроводностью обладают металлы — она у них в сотни раз больше, чем у воды. Исключением являются ртуть и свинец, но и здесь теплопроводность в десятки раз больше, чем у воды.
    При опускании металлической спицы в стакан с горячей водой очень скоро конец спицы становился тоже горячим. Следовательно, внутренняя энергия, как и любой вид энергии, может быть передана от одних тел к другим. Внутренняя энергия может передаваться и от одной части тела к другой. Так, например, если один конец гвоздя нагреть в пламени, то другой его конец, находящийся в руке, постепенно нагреется и будет жечь руку.
    Нагревание кастрюли на электрической плитке происходит через теплопроводность.
    Изучим это явление, проделав ряд опытов с твердыми телами, жидкостью и газом.
    Внесем в огонь конец деревянной палки. Он воспламенится. Другой конец палки, находящийся снаружи, будет холодным. Значит, дерево обладает плохой теплопроводностью.
    Поднесем к пламени спиртовки конец тонкой стеклянной палочки. Через некоторое время он нагреется, другой же конец, останется холодным. Следовательно, и стекло имеет плохую теплопроводность.
    Если же мы будем нагревать в пламени конец металлического стержня, то очень скоро весь стержень сильно нагреется. Удержать его в руках мы уже не сможем.
    Значит, металлы хорошо проводят тепло, т. е. имеют большую теплопроводность. Наибольшей теплопроводностью обладают серебро и медь.
    Теплопроводность у различных веществ различна.
    Плохой теплопроводностью обладают шерсть, волосы, перья птиц, бумага, пробка и другие пористые тела. Это связано с тем, что между волокнами этих веществ содержится воздух. Самой низкой теплопроводностью обладает вакуум (освобожденное от воздуха пространство). Объясняется это тем, что теплопроводность — это перенос энергии от одной части тела к другой, который происходит при взаимодействии молекул или других частиц. В пространстве, где нет частиц, теплопроводность осуществляться не может.
    Если возникает необходимость предохранить тело от охлаждения или нагревания, то применяют вещества с малой теплопроводностью. Так, для кастрюль, сковородок ручки из пластмассы. Дома строят из бревен или кирпича, обладающих плохой теплопроводностью, а значит, предохраняют от охлаждения.

    Конвекция

    Конвекция — это процесс теплопередачи, осуществляемый путем переноса энергии потоками жидкости или газа.
    Пример явления конвекции: небольшая бумажная вертушка, поставленная над пламенем свечи или электрической лампочкой, под действием поднимающегося нагретого воздуха начинает вращаться. Это явление можно объяснить таким образом. Воздух, соприкасаясь с теплой лампой, нагревается, расширяется и становится менее плотным, чем окружающий его холодный воздух. Сила Архимеда, действующая на теплый воздух со стороны холодного снизу вверх, больше, чем сила тяжести, которая действует на теплый воздух. В результате нагретый воздух «всплывает», поднимается вверх, а его место занимает холодный воздух.
    При конвекции энергия переносится самими струями газа или жидкости.
    Различают два вида конвекции:
    естественная (или свободная)
    Возникает в веществе самопроизвольно при его неравномерном нагревании. При такой конвекции нижние слои вещества нагреваются, становятся легче и всплывают, а верхние слои, наоборот, остывают, становятся тяжелее и опускаются вниз, после чего процесс повторяется.
    вынужденная
    Наблюдается при перемешивании жидкости мешалкой, ложкой, насосом и т. д.
    Для того, чтобы в жидкостях и газах происходила конвекция, необходимо их нагревать снизу.
    Конвекция в твердых телах происходить не может.

    Излучение

    Излучение — электромагнитное излучение, испускаемое за счет внутренней энергии веществом, находящимся при определенной температуре.
    Мощность теплового излучения объекта, удовлетворяющего критериям абсолютно черного тела, описывается законом Стефана — Больцмана.
    Отношение излучательной и поглощательной способностей тел описывается законом излучения Кирхгофа.
    Передача энергии излучением отличается от других видов теплопередачи: она может осуществляться в полном вакууме.
    Излучают энергию все тела: и сильно нагретые, и слабо, например тело человека, печь, электрическая лампочка и др. Но чем выше температура тела, тем больше энергии передает оно путем излучения. При этом энергия частично поглощается этими телами, а частично отражается. При поглощении энергии тела нагреваются по-разному, в зависимости от состояния поверхности.
    Тела с темной поверхностью лучше поглощают и излучают энергию, чем тела, имеющие светлую поверхность. В то же время тела с темной поверхностью охлаждаются быстрее путем излучения, чем тела со светлой поверхностью. Например, в светлом чайнике горячая вода дольше сохраняет высокую температуру, чем в темном.
    Другие заметки по физике

  2. Vudodal Ответить

    Теплообменом называется перенос тепла от одних тел к другим или одних частей тела к другим, вызываемый разностью температур. Процесс теплообмена – это сложный процесс, он связан с конвективной и молекулярной диффузией и определяется законами аэродинамики, газодинамики, термодинамики, передачи энергии в форме теплоты, передачи лучистой энергии и превращением ее в теплоту и наоборот.
    Теплообмен характеризуется выравниванием температуры и осуществляется тремя способами: теплопроводностью, конвекцией, излучением.
    Теплопроводность – это передача тепла молекулярной диффузией, т.е. перенос тепловой энергии осуществляется от частиц обладающих большей энергией к частицам с меньшей энергией. Теплопроводность наблюдается только в твердых телах и неподвижных слоях жидкости или газа.
    Конвекция – передача тепла потоками жидкости или газа из одной области пространства в другую. Конвекция бывает свободной и вынужденной.
    Свободная конвенция возникает из-за разности плотностей нагретой и холодной среды. При вынужденной конвенции движущиеся потоки создаются принудительно – компрессором, вентилятором и т.д.
    Конвекция сопровождается переносом тепла теплопроводностью в пограничных слоях. Совместный процесс конвекции и теплопроводности называется конвективным теплообменом.
    Излучение – это передача тепловой энергии путем электромагнитных колебаний. Процесс передачи тепла излучением можно условно разделить на 3 этапа:
    1. Преобразование внутренней энергии системы в энергию электромагнитных волн;
    2. Распространение этих волн в среде, разделяющей источник и приемник.
    3.Реакция приемника на излучение.
    В реальных условиях названные способы переноса тепла протекают одновременно: такое физическое явление называется сложным теплообменом. Его закономерности могут быть установлены на основе закономерностей простых видов теплообмена.
    Тепловой поток – это количество тепловой энергии, которая передается через произвольную поверхность в единицу времени:
    , (2.1)
    Удельный тепловой поток – это количество тепловой энергии, которая передается через 1м2 поверхности за единицу времени:
    , (2.2)
    где F – площадь поверхности, м2; Ф – тепловой поток, Вт
    .2.2 Теплопроводность
    Если выделить в теле слой толщиной dх, то через площадку dF, нормальную к направлению теплового потока, за время пройдет количество теплоты, равное
    , (2.3)
    где – коэффициент теплопроводности, Вт/м·К ;
    – разность температур в слое, К;
    – толщина слоя, м;
    – время, с;
    dF – площадь, м2.
    Дифференциальная зависимость (2.3) называется основным уравнением теплопроводности или уравнением Фурье

  3. EreGon Ответить

    Перенос теплоты от более нагретой среды к менее нагретой через разделяющую их стенку называют теплопередачей. Оба вещества, участвующих в теплопередаче, называют теплоносителями: более нагретый – горячий теплоноситель, менее нагретый – холодный теплоноситель.
    Различают установившийся и неустановившийся процессы теплопередачи. При установившемся (стационарном) процессе температура является функцией только системы координат, то есть не зависит от времени (установившийся режим в аппаратах непрерывного действия). При неустановившемся (нестационарном) процессе температура изменяется в пространстве и во времени (аппараты периодического действия, остановка и пуск аппаратов непрерывного действия).
    В практических условиях конвективный теплообмен между поверхностью твердой стенки и омывающей ее жидкостью (газом) называют теплоотдачей.
    Расчет скорости процесса теплоотдачи осуществляется с помощью эмпирического закона охлаждения Ньютона (уравнение теплоотдачи). При установившемся процессе уравнение имеет вид:
    Q = ?F(tж – tст)?
    где: Q – тепловой поток;
    ? – коэффициент теплоотдачи (показывает, какое количество теплоты передается от теплоносителя к 1 м2 поверхности стенки (или от стенки поверхностью 1 м2 к теплоносителю) в единицу времени при разности температур между теплоносителем и стенкой 1°). Характеризует скорость переноса теплоты в теплоносителе. Зависит от многих факторов: режима движения, физических свойств теплоносителя (вязкость, плотность, теплопроводность), геометрических параметров каналов, состояния поверхности стенки.
    F – поверхность теплоотдачи
    tж – температура жидкости
    tст – температура стенки
    ? – время
    Рассматривается процесс передачи теплоты теплопроводностью в твердой стенке. Обязательное условие такого процесса: разность температур поверхностей стенки. При этом образуется поток теплоты направленный от поверхности стенки с большей температурой к поверхности стенки с меньшей температурой.
    При установившемся процессе закон Фурье имеет вид:
    Q = ?F(t’ст – t”ст)/?
    где: Q – тепловой поток;
    ? – коэффициент теплопроводности (показывает, какое количество теплоты проходит вследствие теплопроводности в единицу времени через единицу поверхности теплообмена при падении температуры на 1° на единицу длины нормали к изотермической поверхности), физическая характеристика вещества, определяющая способность тела проводить теплоту, зависит от природы вещества, его структуры, температуры и других факторов.
    F – поверхность стенки
    t’ст – t”ст – температурный напор, разность температур поверхностей стенки
    ? – толщина стенки
    Рассмотрим передачу теплоты сквозь многослойную плоскую стенку от горячего теплоносителя к холодному
    В слое горячего теплоносителя температура изменяется от t1 до tст1, по толщине стенки от tст1 до tст2 и в слое холодного теплоносителя от tст2 до t2.
    Теплопроводности слоев равны: ?1, ?2.
    Тепловые сопротивления будут равны: ?1/ ?1, ?2/ ?2
    Тепловое сопротивление всей стенки составит
    Rст = ?1/ ?1 + ?2/ ?2 + …=??/?
    Коэффициент теплопередачи (всегда меньше любого из коэффициентов теплоотдачи ?) будет равен:
    К = 1/ (1/?1+??/?+ 1/?2)
    Количество теплоты при передаче через многослойную стенку будет равно:
    Q = КF(t1 – t2)?

    Смотри:

  4. ОрбИт_бЕЗ_сАхАрА Ответить

    Теплопередачей, или теорией теплообмена, называют учение о распространении тепла в различных средах и о переходе тепла от более нагретых тел к менее нагретым. Есть только одно направление потока тепла — от горячих тел к холодным.
    Все процессы, протекающие в котельных агрегатах, турбинах, конденсаторах, тепловых аппаратах приготовления пищи, сопровождаются теплообменом.
    Различают три основных способа передачи тепла: теплопроводность, конвекцию и излучение.
    Теплопроводность — это передача тепла (тепловой энергии) при непосредственном соприкосновении отдельных частиц тела или отдельных тел, имеющих различные температуры. Суть процесса состоит в том, что мельчайшие частицы тела с более высокой температурой имеют большую кинетическую энергию и при соприкосновении с частицами с меньшей температурой отдают свою энергию, а последние ее воспринимают. При этом никакого переноса массы вещества не происходит. В чистом виде теплопроводность может наблюдаться только в твердых телах.
    Конвекция — перенос теплоты потоком жидкости или газа вследствие переноса массы вещества. Каждый элемент объема движущейся среды переносит теплоту при соприкосновении с нагретой поверхностью. В этом случае более нагретые частицы сталкиваются с менее нагретыми и отдают им часть своей энергии теплопроводностью. Передача тепла конвекцией в сочетании с теплопроводностью называется конвективной. Существует два вида конвекции: свободная (естественная), возникающая из-за разности плотностей среды, и вынужденная, возникающая под действием работы вентиляторов, насосов и т. д.
    Излучение — процесс передачи тепла от одного тела к другому в виде лучистой энергии, которая, попадая на другие тела, частично или полностью поглощается этими телами и вызывает их нагрев. При этом присутствие физической среды необязательно. Излучение имеет электромагнитную природу, причем в вакууме энергия излучения распространяется со скоростью света.
    В реальных условиях имеет место сложный теплообмен, при котором передача тепла осуществляется одновременно всеми тремя способами.
    Теплообмен между телами может происходить при установившемся или неустановившемся тепловом режиме. При установившемся, или стационарном, тепловом режиме температура в каждой точке тела остается неизменной с течением времени.
    При неустановившемся, или нестационарном, тепловом режиме температура в каждой точке тела изменяется с течением времени. Процессы нагрева и охлаждения продуктов в тепловых аппаратах и холодильных камерах соответственно протекают при нестационарных режимах.
    Конвективный теплообмен осуществляется между стенкой сосуда и жидкостью (газом), омывающей эту стенку, при их непосредственном соприкосновении.

  5. Gugami Ответить

    1.1.Теплопроводность
    Механизм теплообмена теплопроводностью обусловлен движением микрочастиц вещества. В газах перенос энергии осуществляется путем диффузии молекул и атомов, в жидкостях и твердых телах (диалектриках) – за счет упругих волн, в металлах – путем диффузии свободных электронов и упругих колебаний кристаллической решетки.
    Процесс теплопроводности неразрывно связан с распределением температуры внутри тела. Поэтому при изучении процесса прежде всего необходимо установить понятия температурного поля и градиента температуры.
    1.1.1.Температурное поле
    Температура характеризует тепловое состояние тела и определяет степень его нагретости. Теплопроводность может иметь место только при условии, что в различных точках тела (или системы тел) температура неодинакова. В общем случае процесс передачи теплоты теплопроводностью в твердом теле сопровождается изменением температуры как в пространстве, так и во времени. Основной задачей теории теплопроводности и является изучение пространственно – временного изменения температуры, т.е. нахождение зависимости
    , (1.1)
    где –координаты точек тела; – временная координата.
    Уравнение (1.1) представляет собой математическое выражение температурного поля. Таким образом, температурным полем называется совокупность значений температуры во всех точках изучаемого пространства и для каждого момента времени.
    Различают стационарное и нестационарное температурное поле. Уравнение (1.1) является записью наиболее общего вида температурного поля, когда температура изменяется с течением времени и от одной точки к другой. Такое поле отвечает неустановившемуся тепловому режиму теплопроводности и носит название нестационарного температурного поля.
    Если тепловой режим является установившимся, то температура в каждой точке тела с течением времени остается неизменной, и такое температурное поле называют стационарным. В этом случае температура является функцией только координат
    ; . (1.2)
    Температурное поле, соответствующее уравнениям (1.1) и (1.2) является пространственным, так как температура – это функция трех координат. Если температура есть функция двух координат, то поле называют двухмерным:
    ; . (1.3)
    Если температура является функцией одной координаты, то поле называют однородным:
    . (1.4)
    Наиболее простой вид имеет уравнение одномерного стационарного температурного поля:
    и . (1.5)
    Одномерной, например, является задача о переносе теплоты в стенке, у которой длину и ширину можно считать бесконечно большими по сравнению с толщиной.
    1.1.2.Температурный градиент
    При любом температурном поле в теле всегда имеются точки с одинаковой температурой. Если эти точки мысленно соединить, то можно получить изотермические поверхности, которые либо оканчиваются на поверхности тела, либо целиком располагаются внутри самого тела. Следовательно, температура в теле изменяется в направлении, пересекающем изотермы. При этом наибольший перепад температуры на единицу длины происходит в направлении нормали к изотермической поверхности (рис.1.1).
    Предел отношения изменения температуры между соседними изотермами к расстоянию между ними по нормали называется температурным градиентом и обозначается одним из следующих символов:
    . (1.6)
    Это есть вектор, направленый по нормали к изотермической поверхности.
    Положительным направлением температурного градиента считается направление в сторону возрастания температуры. Его значение, взятое с обратным знаком, называется падением температуры.
    1.1.3.Тепловой поток. Закон Фурье
    Теплота самопроизвольно переносится только в сторону убывания температуры. Количество теплоты, переносимой через какую–либо поверхность в единицу времени, называется тепловым потоком . Тепловой поток, отнесенный к единице поверхности, называется плотностью теплового потока, или же удельным тепловым потоком, или же тепловой нагрузкой поверхности нагрева, т.е.
    (1.7)
    Если тепловой поток отнесен к единице изотермической поверхности, то величина является вектором, направление которого совпадает с направлением распространения теплоты в данной точке и противоположно направлению вектора температурного градиента (рис. 1.2).
    Изучая процесс теплопроводности в твердых телах, Фурье экспериментально установил, что количество переданной теплоты пропорционально температурному градиенту и площади сечения, перпендикулярного направлению распространения теплоты.
    . (1.8)
    Если количество переданной теплоты отнести к единице сечения и единице времени, то установленную зависимость можно записать в виде
    (1.9)
    Уравнение (1.9) является математическим выражением основного закона теплопроводности – закона Фурье, который лежит в основе всех теоретических и экспериментальных исследований процессов теплопроводности.
    1.1.4.Коэффициент теплопроводности
    Коэффициент пропорциональности в уравнениях (1.8) и (1.9) является физическим параметром вещества, характеризующим способность тел проводить теплоту и называемым коэффициентом теплопроводности. Размерность – Вт/(м оС).
    Определяет собой количество теплоты, которое проходит в единицу времени через один квадратный метр изотермической поверхности при температурном градиенте равном единице.
    На величину коэффициента влияет много факторов: температура, давление, структура, влажность, агрегатное состояние тела, механизм переноса теплоты и т.д.
    Обычно определяют экспериментальным путем. Большинство методов основано на измерении теплового потока и градиента температур в заданном веществе.

    Лучше определять из выражения:
    ,
    где – коэффициент температуропроводности, м2/с; с – теплоемкость, Дж/ (кг оС); – плотность, кг/м3.
    Так как температура в теле распределена неравномерно, то в первую очередь важно знать зависимость от температуры. Для большого числа материалов эта зависимость оказывается почти линейной, т.е.
    ,
    где коэффициент теплопроводности при температуре , Вт/(м оС); – температура, оС; – температурный коэффициент, определяемый опытным путем.
    Лучшими проводниками теплоты являются металлы, у которых изменяется от 3 до 458 Вт/(м оС). Самым теплопроводным металлом является чистое серебро (=458 Вт/(м оС)).
    Коэффициенты теплопроводности теплоизоляционных и строительных материалов, имеющих пористую структуру, при повышении температуры возрастают по линейному закону и изменяются в пределах от 0,02 до 3,0 Вт/(м оС). Для газов изменяется в пределах от 0,006 до 0,6 Вт/(м оС).
    Для капельных жидкостей изменяется в пределах от 0,07 до 0,7 Вт/(м оС).
    1.1.5.Общее дифференциальное уравнение теплопроводности
    Для определения количества переданной теплоты необходимо знать коэффициент и значение температурного градиента, а следовательно, и распределение температуру. Последнее относительно просто можно определить только для тел простой конфигурации – пластины, цилиндра, шара, куба и параллелепипеда. В общем же случае это распределение можно получить лишь в результате решения специального дифференциального уравнения теплопроводности.
    Это уравнение выводится на основании закона сохранения энергии, сочетаемого с законом Фурье,
    Согласно закону сохранения энергии количество теплоты , выделенное внутренними источниками, за вычетом количества теплоты , вытекшего сквозь поверхность наружу, идет на приращение внутренней энергии вещества в выделенном объеме:
    =– . (1.10)
    Выделим в теле элементарный параллелепипед со сторонами (рис. 1.3)
    Если объемную мощность тепловыделения, т.е. количество теплоты, выделяющейся в единице объема вещества за единицу времени обозначить через , Вт/м3, то за время получим:
    =. (1.11)
    Для вычисления рассмотрим направление, определяемое осью х.
    В этом направлении через левую грань поступает внутрь выделенного объема количество теплоты
    .
    Через противоположную грань за тот же промежуток времени вытекает из объема количество теплоты
    .
    Результативное количество вытекающей теплоты
    .
    Полное количество вытекающей из параллелепипеда теплоты во всех трех направлениях составит
    . (1.12)
    Приращение внутренней энергии вычисляется через теплоемкость и изменение температуры:
    . (1.13)
    Здесь с в Дж/(кг оС), а в кг/м3.
    Подставив выражения (1.11), (1.12) и (1.13) в (1.10), получим
    . (1.14)
    Введем в рассмотрение новую физическую характеристику вещества – коэффициент температуропроводности а, м2/с, определяемый из выражения
    а
    Он существенен для нестационарных тепловых процессов и характеризует скорость изменения температуры и является мерой теплоинерционных свойств тела. Скорость изменения температуры в любой точке тела будет, тем больше, чем больше коэффициент температуропрводности. При прочих равных условиях выравнивание температур происходит быстрее в том теле, которое обладает большим коэффициентом температуропроводности.
    Уравнению (1.14) можно придать вид
    .
    Физический смысл уравнения Фурье заключается в том, что им связывается пространственное распределение температуры с изменением ее во времени. Зная вблизи той или иной точки тела зависимость температуры от координат, можно предсказать, как быстро будет возрастать (или спадать) температура в этой точке при переходе к следующему моменту времени. Наиболее простое соотношение получается тогда, когда =0, т.е. когда внутреннее тепловыделение отсутствует. При этом, чем больше коэффициент а, тем пропорционально быстрее меняется во времени температура.
    Применительно к пространственным задачам стационарной теплопроводности /=0 и при =0 уравнение Фурье приобретает вид
    = 0; .
    В цилиндрических координатах уравнение (1.15) записывается в виде:
    , (1.16)
    где – радиус вектор;– полярный угол, – аппликата.
    1.1.6.Условия однозначности решения
    Полученное дифференциальное уравнение Фурье описывает явление передачи теплоты теплопроводностью в самом общем виде. Для того, чтобы применить его к конкретному случаю, необходимо знать распределение температур в теле в начальный момент времени (начальные условия). Кроме того, должны быть известны геометрическая форма и размеры тела, физические параметры среды и тела, граничные условия, характеризующие распределение температуры на поверхности тела, или взаимодействие изучаемого тела с окружающей средой.
    Все эти частные особенности совместно с дифференциальным уравнением дают полное математическое описание конкретного процесса теплопроводности и называются условиями однозначности или краевыми условиями,
    Начальные условия необходимы при рассмотрении нестационарных процессов и состоят в задании закона распределения температуры внутри тела в начальный момент времени. В общем случае начальное условие аналитически может быть записано в виде
    При =0 .
    При =0
    Граничные условия, характеризуют взаимодействие рассматриваемого тела с окружающей средой. Задаются несколькими способами.
    Граничные условия первого рода . Задается распределение температуры на поверхности тела для каждого момента времени


    К ним относятся задачи разогрева и охлаждения системы при заданном изменении температуры на границе и т.д.
    Граничные условия второго рода. Задаются величины теплового потока для каждой точки поверхности тела и любого момента времени
    =
    =.
    К ним относятся задачи нагрева системы внешним источником – нагревателем.
    Граничные условия третьего рода. Задается температура окружающей среды и закон теплообмена между поверхностью тела и окружающей средой. Для описания процесса теплообмена между поверхностью тела и средой используется закон Ньютона-Рихмана. Согласно этому закону количество теплоты, отводимое единицей поверхности тела в единицу времени, пропорционально разности температур между поверхностью тела C и окружающей средой (>).
    =(–), (1.17)
    где – коэффициент пропорциональности, называемый коэффициентом теплоотдачи, Вт/(м2 оС).
    Коэффициент теплоотдачи характеризует интенсивность теплообмена между поверхностью тела и окружающей средой. Численно он равен количеству теплоты, отдаваемой (или воспринимаемой) единицей поверхности в единицу времени при разности температур между поверхностью тела и окружающей средой в 1 оС.
    Согласно закону сохранения энергии количество теплоты, которое отводится с единицы поверхности в единицу времени вследствие теплоотдачи (1.17), должно равняться количеству теплоты, подводимой к единице поверхности в единицу времени вследствие теплопроводности из внутренних объемов тела (1.9)¸т.е.
    ,
    где n – нормаль к поверхности тела; с – индекс указывает на то, что температура и температурный градиент относятся к поверхности тела при n=0.
    Окончательно граничные условия третьего рода можно записать в виде
    –. (1.18)
    Граничные условия четвертого рода . Их задание определяется условиями теплообмена системы тел или тела с окружающей средой по закону теплопроводности. Предполагается, что между телами осуществляется идеальный контакт и температуры соприкасающихся поверхностей одинаковы.
    При этом имеет место равенство тепловых потоков, проходящих через поверхность соприкосновения, т.е.
    . (1.19)

Добавить ответ

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *