Какими носителями эл заряда создается электрический ток в металлах?

5 ответов на вопрос “Какими носителями эл заряда создается электрический ток в металлах?”

  1. velican Ответить

    10 класс
    10 класс тесты
    11 класс
    11 класс тесты
    7 класс
    7 класс тесты
    8 класс
    8 класс тесты
    9 класс
    9 класс тесты
    агрегатные состояния
    амперметр
    Архимедова сила
    атмосферное давление
    атомная энергетика
    атомно-молекулярное строение вещества
    вес тела
    взаимодействие зарядов
    видео
    виды теплопередачи
    внутренняя энергия
    волна
    вольтметр
    второй закон Ньютона
    генераторы тока
    глаз
    гравитация
    графики движения
    громкоговоритель
    громкость звука
    давление жидкостей
    движение по окружности
    действие магнитного поля на проводник
    действия с векторами
    деформация
    диэлектрическая проницаемость вещества
    длина волны
    дозиметр
    задачи
    закон всемирного тяготения
    Закон Гука
    Закон Джоуля-Ленца
    Закон Кулона
    закон Ньютона
    Закон Ома
    Закон отражения света
    Закон преломления света
    Закон сохранения электрических зарядов
    звук
    идеальный газ
    измерение физических величин
    измерения
    изотопы
    импульс тела
    индукция магнитного поля
    инертность
    инерциальная система отсчета
    инерция
    интерференция света
    ионизирующее действие излучения
    испарение
    источники света
    источники тока
    кипение
    коеффициент трения
    количество вещества
    количество теплоты
    конденсаторы
    конденсация
    контрольная работа
    КПД двигателя
    КПД машин
    круговое движение
    лабораторная работа
    линзы
    магнитное поле
    магниты
    масса
    механические колебания
    механическое движение
    молекулы
    невесомость
    неравномерное движение
    оптика
    оптическая сила
    оптические приборы
    Опыт Резерфорда
    опыт Эрстеда
    основное уравнение МКТ
    основные положения СТО
    относительность движения
    отражение света
    параллельное соединение проводников
    парообразование
    Первый закон Ньютона
    перемещение
    период и чатота вращения
    период полураспада
    плавление и кристаллизация
    плоское зеркало
    показатель преломления света
    Положения МКТ
    последовательное и параллельное соединение
    постоянные магниты
    преломление света
    проводники и деэлектрики в электрическом поле
    прямолинейное равноускоренное движение
    путь
    работа и мощность тока
    равномерное прямолинейное движение
    равноускоренное движение
    радиоактивное излучение
    радиоактивность
    радиоактивные превращения ядер
    радионуклиды
    разность потенциалов
    распространение света
    расчет количества теплоты
    свет
    своболное падение
    сила
    сила Ампера
    сила Лоренца
    сила тока
    сила трения
    сила тяжести
    сила упругости
    скорость
    скорость волны
    скорость звука
    скорость и перемещение при равноускоренном движении
    скорость равномерного движения
    скорость света
    сложение сил
    сообщающиеся сосуды
    способы изменения внутренней энергии
    строение атома
    строение ядра атома
    тембр
    температура
    теория относительности
    тепловое действие тока
    тепловой баланс
    тепловые двигатели
    тепловые явления
    теплопередача
    теплоэнергетика
    термоядерная реакция
    ток в газах
    ток в металлах
    ток в полупроводниках
    траектория
    удельная теплоемкость
    удельная теплота парообразования
    удельная теплота плавления
    удельное сопротивление
    ускорение
    ускорение свободного падения
    Физика и физические явления
    физические величины
    фокусное расстояние
    центростремительное ускорение
    цепная ядерная реакция
    электрическая цепь
    электрические заряды
    электрический ток
    электрический ток в газах
    электрический ток в полупроводниках
    электрическое напряжение
    электрическое поле
    электрическое сопротивление
    электродвигатели
    электроемкость
    электролиз
    электромагнит
    электромагнитная индукция
    электроскоп
    энергия топлива
    ядерная модель атома
    ядерная реакция

  2. V_o_v_a_n Ответить

    Какова же скорость движения электронов в проводнике под действием электрического поля? Невелика — всего несколько миллиметров в секунду, а иногда и ещё меньше.
    Если возникает в проводнике электрическое поле, оно с огромной скоростью распространяется по всей длине проводника (близкой к скорости света — 300 000 км/с), одновременно начинают двигаться электроны в одном направлении по всей длине проводника.
    Доказательством того, что ток в металлах обусловлен электронами, явились опыты. Опыт Мандельштама и Папалекси был проведён в 1916 году. Цель опыта состояла в проверке того, есть ли масса у носителя электрического тока — электрона. Если масса у электрона есть, то он должен подчиняться законам механики, в частности, закону инерции. К примеру, если движущийся проводник резко затормозить, то электроны ещё некоторое время будут двигаться в том же направлении по инерции.
    Для этой проверки исследователи вращали катушку с проходящим током, а затем резко останавливали её. Возникающий бросок тока регистрировали с помощью телефона.
    По щелчку тока в телефонах Мандельштам и Папалекси установили, что электрон обладает массой. Но измерить эту массу они не смогли. Поэтому этот опыт — качественный. Позже американские физики Толмен и Стюарт, используя ту же идею вращения катушки, измерили массу электрона. Для этого они измеряли возникающий при торможении катушки заряд на её выводах.

  3. MotoMAN Ответить

    Электрический ток в металлах – это упорядоченное движение электронов под действием электрического поля. Опыты показывают, что при протекании тока по металлическому проводнику переноса вещества не происходит, следовательно, ионы металла не принимают участия в переносе электрического заряда.
    Наиболее убедительное доказательство электронной природы тока в металлах было получено в опытах с инерцией электронов. Идея таких опытов и первые качественные результаты (1913 г.) принадлежат русским физикам Л.И. Мандельштаму и Н.Д. Папалекси В 1916 году американский физик Р. Толмен и шотландский физик Б. Стюарт усовершенствовали методику этих опытов и выполнили количественные измерения, неопровержимо доказавшие, что ток в металлических проводниках обусловлен движением электронов.
    Схема опыта Толмена и Стюарта показана на рис. 1.12.1. Катушка с большим числом витков тонкой проволоки приводилась в быстрое вращение вокруг своей оси. Концы катушки с помощью гибких проводов были присоединены к чувствительному баллистическому гальванометру Г. Раскрученная катушка резко тормозилась, и в цепи возникал кратковременных ток, обусловленный инерцией носителей заряда. Полный заряд, протекающий по цепи, измерялся по отбросу стрелки гальванометра.

    Рисунок 1.12.1.
    Схема опыта Толмена и Стюарта
    При торможении вращающейся катушки на каждый носитель заряда e действует тормозящая сила  которая играет роль сторонней силы, то есть силы неэлектрического происхождения. Сторонняя сила, отнесенная к единице заряда, по определению является напряженностью Eст поля сторонних сил:

    Следовательно, в цепи при торможении катушки возникает электродвижущая сила , равная

    где l – длина проволоки катушки. За время торможения катушки по цепи протечет заряд q, равный
     
    Здесь I – мгновенное значение силы тока в катушке, R – полное сопротивление цепи, υ0 – начальная линейная скорость проволоки.
    Отсюда удельный заряд e / m свободных носителей тока в металлах равен:

    Все величины, входящие в правую часть этого соотношения, можно измерить. На основании результатов опытов Толмена и Стюарта было установлено, что носители свободного заряда в металлах имеют отрицательный знак, а отношение заряда носителя к его массе близко к удельному заряду электрона, полученному из других опытов. Так было установлено, что носителями свободных зарядов в металлах являются электроны.
    По современным данным модуль заряда электрона (элементарный заряд) равен

    а его удельный заряд есть

    Хорошая электропроводность металлов объясняется высокой концентрацией свободных электронов, равной по порядку величины числу атомов в единице объема.
    Предположение о том, что за электрический ток в металлах ответственны электроны, возникло значительно раньше опытов Толмена и Стюарта. Еще в 1900 году немецкий ученый П. Друде на основании гипотезы о существовании свободных электронов в металлах создал электронную теорию проводимости металлов. Эта теория получила развитие в работах голландского физика Х. Лоренца и носит название классической электронной теории. Согласно этой теории, электроны в металлах ведут себя как электронный газ, во многом похожий на идеальный газ. Электронный газ заполняет пространство между ионами, образующими кристаллическую решетку металла (рис. 1.12.2).

    Рисунок 1.12.2.
    Газ свободных электронов в кристаллической решетке металла. Показана траектория одного из электронов
    Из-за взаимодействия с ионами электроны могут покинуть металл, лишь преодолев так называемый потенциальный барьер. Высота этого барьера называется работой выхода. При обычных (комнатных) температурах у электронов не хватает энергии для преодоления потенциального барьера.
    Из-за взаимодействия с кристаллической решеткой потенциальная энергия выхода электрона внутри проводника оказывается меньше, чем при удалении электрона из проводника. Электроны в проводнике находятся в своеобразной «потенциальной яме», глубина которой и называется потенциальным барьером.
    Как ионы, образующие решетку, так и электроны участвуют в тепловом движении. Ионы совершают тепловые колебания вблизи положений равновесия – узлов кристаллической решетки. Свободные электроны движутся хаотично и при своем движении сталкиваются с ионами решетки. В результате таких столкновений устанавливается термодинамическое равновесие между электронным газом и решеткой. Согласно теории Друде–Лоренца, электроны обладают такой же средней энергией теплового движения, как и молекулы одноатомного идеального газа. Это позволяет оценить среднюю скорость  теплового движения электронов по формулам молекулярно-кинетической теории. При комнатной температуре она оказывается примерно равной 105 м/с.
    При наложении внешнего электрического поля в металлическом проводнике кроме теплового движения электронов возникает их упорядоченное движение (дрейф), то есть электрический ток. Среднюю скорость   дрейфа можно оценить из следующих соображений. За интервал времени Δt через поперечное сечение S проводника пройдут все электроны, находившиеся в объеме
    Число таких электронов равно , где n – средняя концентрация свободных электронов, примерно равная числу атомов в единице объема металлического проводника. Через сечение проводника за время Δt пройдет заряд   Отсюда следует:

    или
    Концентрация n атомов в металлах составляет  1028–1029 м–3.
    Оценка по этой формуле для металлического проводника сечением 1 мм2, по которому течет ток 10 А, дает для средней скорости   упорядоченного движения электронов значение в пределах 0,6–6 мм/c. Таким образом,
    средняя скорость  упорядоченного движения электронов в металлических проводниках на много порядков меньше средней скорости  их теплового движения
    Рис. 1.12.3 дает представление о характере движения свободного электрона в кристаллической решетке.

    Рисунок 1.12.3.
    Движение свободного электрона в кристаллической решетке: а – хаотическое движение электрона в кристаллической решетке металла; b – хаотическое движение с дрейфом, обусловленным электрическим полем. Масштабы дрейфа  сильно преувеличены
    Малая скорость дрейфа на противоречит опытному факту, что ток во всей цепи постоянного тока устанавливается практически мгновенно. Замыкание цепи вызывает распространение электрического поля со скоростью c = 3·108 м/с. Через время порядка l / c (l – длина цепи) вдоль цепи устанавливается стационарное распределение электрического поля и в ней начинается упорядоченное движение электронов.
    В классической электронной теории металлов предполагается, что движение электронов подчиняется законам механики Ньютона. В этой теории пренебрегают взаимодействием электронов между собой, а их взаимодействие с положительными ионами сводят только к соударениям. Предполагается также, что при каждом соударении электрон передает решетке всю накопленную в электрическом поле энергию и поэтому после соударения он начинает движение с нулевой дрейфовой скоростью.
    Несмотря на то, что все эти допущения являются весьма приближенными, классическая электронная теория качественно объясняет законы электрического тока в металлических проводниках.
    Закон Ома. В промежутке между соударениями на электрон действует сила, равная по модулю eE, в результате чего он приобретает ускорение  . Поэтому к концу свободного пробега дрейфовая скорость электрона равна

    где τ – время свободного пробега, которое для упрощения расчетов предполагается одинаковым для всех электронов. Среднее значение скорости дрейфа  равно половине максимального значения:

    Рассмотрим проводник длины l и сечением S с концентрацией электронов n. Ток в проводнике может быть записан в виде:

    где U = El – напряжение на концах проводника. Полученная формула выражает закон Ома для металлического проводника. Электрическое сопротивление проводника равно:

    а удельное сопротивление ρ и удельная проводимость ν выражаются соотношениями:

    Закон Джоуля-Ленца.
    К концу свободного пробега электроны под действием поля приобретают кинетическую энергию

    Согласно сделанным предположениям вся эта энергия при соударениях передается решетке и переходит в тепло.
    За время Δt каждый электрон испытывает Δt / τ соударений. В проводнике сечением S и длины l имеется nSl электронов. Отсюда следует, что выделяемое в проводнике за время Δt тепло равно:

    Это соотношение выражает закон Джоуля-Ленца.
    Таким образом, классическая электронная теория объясняет существование электрического сопротивления металлов, законы Ома и Джоуля–Ленца. Однако в ряде вопросов классическая электронная теория приводит к выводам, находящимся в противоречии с опытом.
    Эта теория не может, например, объяснить, почему молярная теплоемкость металлов, также как и молярная теплоемкость диэлектрических кристаллов, равна 3R, где R – универсальная газовая постоянная (закон Дюлонга и Пти, см. ч. I, § 3.10). Наличие свободных электронов на сказывается на величине теплоемкости металлов.
    Классическая электронная теория не может также объяснить температурную зависимость удельного сопротивления металлов. Теория дает соотношение  , в то время как из эксперимента получается зависимость ρ ~ T. Однако наиболее ярким примером расхождения теории и опытов является сверхпроводимость.
    Согласно классической электронной теории, удельное сопротивление металлов должно монотонно уменьшаться при охлаждении, оставаясь конечным при всех температурах. Такая зависимость действительно наблюдается на опыте при сравнительно высоких температурах. При более низких температурах порядка нескольких кельвинов удельное сопротивление многих металлов перестает зависеть от температуры и достигает некоторого предельного значения. Однако наибольший интерес представляет удивительное явление сверхпроводимости, открытое датским физиком Х.Каммерлинг-Онесом в 1911 году. При некоторой определенной температуре Tкр, различной для разных веществ, удельное сопротивление скачком уменьшается до нуля (рис. 1.12.4). Критическая температура у ртути равна 4,1 К, у аллюминия 1,2 К, у олова 3,7 К. Сверхпроводимость наблюдается не только у элементов, но и у многих химических соединений и сплавов. Например, соединение ниобия с оловом (Ni3Sn) имеет критическую температуру 18 К. Некоторые вещества, переходящие при низких температурах в сверхпроводящее состояние, не являются проводниками при обычных температурах. В то же время такие «хорошие» проводники, как медь и серебро, не становятся сверхпроводниками при низких температурах.

    Рисунок 1.12.4.
    Зависимость удельного сопротивления ρ от абсолютной температуры T при низких температурах: a – нормальный металл; b – сверхпроводник
    Вещества в сверхпроводящем состоянии обладают исключительными свойствами. Практически наиболее важным их них является способность длительное время (многие годы) поддерживать без затухания электрический ток, возбужденный в сверхпроводящей цепи.
    Классическая электронная теория не способна объяснить явление сверхпроводимости. Объяснение механизма этого явления было дано только через 60 лет после его открытия на основе квантово-механических представлений.
    Научный интерес к сверхпроводимости возрастал по мере открытия новых материалов с более высокими критическими температурами. Значительный шаг в этом направлении был сделан в 1986 году, когда было обнаружено, что у одного сложного керамического соединения Tкр = 35 K. Уже в следующем 1987 году физики сумели создать новую керамику с критической температурой 98 К, превышающей температуру жидкого азота (77 К). Явление перехода веществ в сверхпроводящее состояние при температурах, превышающих температуру кипения жидкого азота, было названо высокотемпературной сверхпроводимостью. В 1988 году было создано керамическое соединение на основе элементов Tl–Ca–Ba–Cu–O с критической температурой 125 К.
    В настоящее время ведутся интенсивные работы по поиску новых веществ с еще более высокими значениями Tкр. Ученые надеятся получить вещество в сверхпроводящем состоянии при комнатной температуре. Если это произойдет, это будет настоящей революцией в науке, технике и вообще в жизни людей.
    Следует отметить, что до настоящего времени механизм высокотемпературной сверхпроводимости керамических материалов до конца не выяснен.

  4. VideoAnswer Ответить

  5. VideoAnswer Ответить

Добавить ответ

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *