В чем смысл закона сложения скоростей галилея?

10 ответов на вопрос “В чем смысл закона сложения скоростей галилея?”

  1. inner_cat Ответить

    Прибор состоял из интерферометра с двумя «плечами», расположенными перпендикулярно друг к другу. Вследствие сравнительно большой
    скорости движения Земли, свет должен был иметь различные скорости по вертикальному и горизонтальному направлениям. Поэтому время,
    затрачиваемое на прохождение вертикального пути источник S – полупрозрачное зеркало (ппз) – зеркало (з1) – (ппз) и
    горизонтального пути источник – (ппз) – зеркало (з2) – (ппз), должно быть различным. В результате, световые волны, пройдя
    указанные пути, должны были изменить интерференционную картину на экране.

    Рис. 8.3
    Майкельсон проводил эксперименты в течение семи лет с 1881 г. в Берлине и с 1887 г. в США совместно с химиком профессором Морли.
    Точность первых опытов была невелика: ±5 км/с. Однако, опыт дал отрицательный результат: сдвиг интерференционной картины
    обнаружить не удалось. Таким образом, результаты опытов Майкельсона–Морли показали, что величина скорости света постоянна и не
    зависит от движения источника и наблюдателя. Эти опыты повторяли и перепроверяли многократно. В конце 60-х годов Ч. Таунс довел
    точность измерения до ±1 м/с. Скорость света осталась неизменной
    c = 3·108 м/с. Независимость скорости света от движения источника и от направления
    недавно была продемонстрирована с рекордной точностью в экспериментах, выполненных исследователями из университетов г. Констанц и
    г. Дюссельдорф (современная версия эксперимента Майкельсона–Морли), в которых установлена лучшая на сегодняшний день
    точность 1.7·1015. Эта точность в 3 раза выше достигнутой ранее. Исследовалась стоячая электромагнитная волна в
    полости кристалла сапфира, охлажденного жидким гелием. Два таких резонатора были ориентированы под прямым углом друг к другу.
    Вся установка могла вращаться, что позволило установить независимость скорости света от направления.
    Было много попыток объяснить отрицательный результат опыта Майкельсона–Морли. Наиболее известна гипотеза Лоренца о сокращении
    размеров тел в направлении движения. Он даже вычислил эти сокращения, использовав для этого преобразование координат, которые
    так и называются «сокращения Лоренца–Фитцджеральда».
    Дж. Лармор в 1889 г. доказал, что уравнения Максвелла инвариантны относительно преобразований Лоренца. Очень близок был к
    созданию теории относительности Анри Пуанкаре. Но Альберт Эйнштейн был первым, кто четко и ясно сформулировал основные идеи
    теории относительности.

    Контрольные вопросы
    Принцип относительности Эйнштейна

  2. Saberbourne Ответить

    Иным образом этот принцип формулируется (следуя Галилею) так:
    Если в двух замкнутых лабораториях, одна из которых равномерно прямолинейно (и поступательно) движется относительно другой, провести одинаковый механический эксперимент, результат будет одинаковым.
    Требование (постулат) принципа относительности вместе с преобразованиями Галилея, представляющимися достаточно интуитивно очевидными, во многом следует форма и структура ньютоновской механики (и исторически также они оказали существенное влияние на ее формулировку). Говоря же несколько более формально, они накладывают на структуру механики ограничения, достаточно существенно влияющие на ее возможные формулировки, исторически весьма сильно способствовавшие ее оформлению.
    Центра масс системы материальных точек
    Положение центра масс (центра инерции) системы материальных точек в классической механике определяется следующим образом:

    где — радиус-вектор центра масс, — радиус-вектор i-й точки системы, — масса i-й точки.
    Для случая непрерывного распределения масс:


    где — суммарная масса системы, — объём, — плотность. Центр масс, таким образом, характеризует распределение массы по телу или системе частиц.
    Можно показать, что если система состоит не из материальных точек, а из протяжённых тел с массами , то радиус-вектор центра масс такой системы связан с радиус-векторами центров масс тел соотношением:

    Иначе говоря, в случае протяжённых тел справедлива формула, по своей структуре совпадающая с той, что используется для материальных точек.

    Закон движения центра масс

    Теорема о движении центра масс (центра инерции) системы — одна из общих теорем динамики, является следствием законов Ньютона. Утверждает, что ускорение центра масс механической системы не зависит от внутренних сил, действующих на тела системы, и связывает это ускорение с внешними силами, действующими на систему.
    Объектами, о которых идёт речь в теореме, могут, в частности, являться следующие:
    Импульс материальной точки и системы тел – это физическая векторная величина, которая является мерой действия силы, и зависит от времени действия силы.
    Закон сохранения импульса (доказательство)
    Закон сохранения импульса (Закон сохранения количества движения) утверждает, что векторная сумма импульсов всех тел системы есть величина постоянная, если векторная сумма внешних сил, действующих на систему, равна нулю.
    В классической механике закон сохранения импульса обычно выводится как следствие законов Ньютона. Из законов Ньютона можно показать, что при движении в пустом пространстве импульс сохраняется во времени, а при наличии взаимодействия скорость его изменения определяется суммой приложенных сил.
    Как и любой из фундаментальных законов сохранения, закон сохранения импульса связан, согласно теореме Нётер, с одной из фундаментальных симметрий, — однородностью пространства.
    Согласно второму закону Ньютона для системы из N частиц:

    где импульс системы

    а — равнодействующая всех сил, действующих на частицы системы

    Здесь — равнодействующая сил, действующим на n-ю частицу со стороны m-ой, а — равнодействующая всех внешних сил, действующих k-ю частицу. Согласно третьему закону Ньютона, силы вида и будут равны по абсолютному значению и противоположны по направлению, то есть . Поэтому вторая сумма в правой части выражения (1) будет равна нулю, и получаем, что производная импульса системы по времени равна векторной сумме всех внешних сил, действующих на систему:

    Внутренние силы исключаются третьим законом Ньютона.
    Для систем из N частиц, в которых сумма всех внешних сил равна нулю

    или для систем, на частицы которых не действуют внешние силы (для всех k от 1 до n), имеем

    Как известно, если производная от некоторого выражения равна нулю, то это выражение есть постоянная величина относительно переменной дифференцирования, а значит:
    (постоянный вектор).
    То есть суммарный импульс системы из N частиц, где N любое целое число, есть величина постоянная. Для N = 1 получаем выражение для одной частицы.
    Если векторная сумма всех внешних сил, действующих на систему, равна нулю, то импульс системы сохраняется, то есть не меняется со временем.
    Закон сохранения импульса выполняется не только для систем, на которые не действуют внешние силы, но и для систем, сумма всех внешних сил равна нулю. Равенство нулю всех внешних сил достаточно, но не необходимо для выполнения закона сохранения импульса.
    Если проекция суммы внешних сил на какую-либо направление или координатную ось равна нулю, то в этом случае говорят о законе сохранения проекции импульса на данное направление или координатную ось.
    Динамика вращательного движения твердого тела
    Основной закон динамики МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ при вращательном движении можно сформулировать следующим образом:
    “Произведение момента инерции на угловое ускорение равно результирующему моменту сил, действующих на материальную точку: “M = I·e.
    Основной закон динамики вращательного движения ТВЕРДОГО ТЕЛА относительно закрепленной точки можно сформулировать следующим образом:
    “Произведение момента инерции тела на его угловое ускорение равно суммарному моменту внешних сил, действующих на тело. Моменты сил и инерции берутся относительно оси (z), вокруг которой происходит вращение: ”
    M(z) = I(z)·e

    Основные понятия: момент силы, момент инерции, момент импульса

    Момент силы (синонимы: крутящий момент, вращательный момент, вертящий момент, вращающий момент) — векторная физическая величина, равная векторному произведению радиус-вектора (проведённого от оси вращения к точке приложения силы — по определению) на вектор этой силы. Характеризует вращательное действие силы на твёрдое тело.
    Понятия «вращающий» и «крутящий» моменты в общем случае не тождественны, так как в технике понятие «вращающий» момент рассматривается как внешнее усилие, прикладываемое к объекту, а «крутящий» — внутреннее усилие, возникающее в объекте под действием приложенных нагрузок (этим понятием оперируют в сопротивлении материалов).
    Момент инерции — скалярная (в общем случае — тензорная) физическая величина, мера инертности во вращательном движении вокруг оси, подобно тому, как масса тела является мерой его инертности в поступательном движении. Характеризуется распределением масс в теле: момент инерции равен сумме произведений элементарных масс на квадрат их расстояний до базового множества (точки, прямой или плоскости).
    Единица измерения в Международной системе единиц (СИ): кг·м?.
    Момент импульса (кинетический момент, угловой момент, орбитальный момент, момент количества движения) характеризует количество вращательного движения. Величина, зависящая от того, сколько массывращается, как она распределена относительно оси вращения и с какой скоростью происходит вращение.
    Следует учесть, что вращение здесь понимается в широком смысле, не только как регулярное вращение вокруг оси. Например, даже при прямолинейном движении тела мимо произвольной воображаемой точки, не лежащей на линии движения, оно также обладает моментом импульса. Наибольшую, пожалуй, роль момент импульса играет при описании собственно вращательного движения. Однако крайне важен и для гораздо более широкого класса задач (особенно — если в задаче есть центральная или осевая симметрия, но не только в этих случаях).
    Замечание: момент импульса относительно точки — это псевдовектор, а момент импульса относительно оси — псевдоскаляр.
    Момент импульса замкнутой системы сохраняется.

  3. omg Ответить


    Рис.32
    Затем в системе А производится вторая вспышка в момент времени t, измеренный по часам А. Сигнал от нее догоняет систему В в момент времени , измеренный по часам В в подвижной системе, а показания неподвижных часов А для этого события равны . Сигнал мгновенно отражается и приходит в систему А в момент времени , отсчитанный по часам А.
    Предположим, что показания подвижных часов в момент отражения сигнала в k раз отличаются от показаний неподвижных часов t в момент посылки сигнала:
    = kt (148)
    Системы равноправны, поэтому с момента отражения неподвижной можно считать систему В, а систему А – подвижной. Тогда показания часов А в момент приема сигнала равны:
    (150)
    С момента синхронизации до отражения сигнала система В и световой сигнал, посланный в момент времени t (по часам А), проходят одинаковый путь:

    т.е.
    откуда получаем значение коэффициента k:

    Следовательно, показания подвижных часов в момент приема сигнала всегда больше показаний неподвижных часов в момент посылки сигнала:

    8.3. “Замедление” хода времени.
    Рассмотрим на описанном выше примере промежуток времени между двумя событиями (синхронизация часов и отражение сигнала), измеренный по часам А и В. Поскольку в момент синхронизации показания обоих часов нулевые, то промежуток времени численно равен показаниям часов в момент отражения сигнала. Обозначив промежуток времени, измеренный по часам А и В, соответственно и , отношение этих показаний запишем в виде:

    откуда:
    (152)
    Следовательно, промежуток времени между двумя событиями, измеренный подвижными часами, меньше результата того же измерения по неподвижным часам.

    Относительная скорость.
    Предположим, что системы А, В и D находятся в относительном движении. В исходный момент все три системы совпадали. В этот момент производим синхронизацию всех часов и устанавливаем на них нулевые показания. Далее система В удаляется от А со скоростью v1, а система D – со скоростью v2 >v1. В момент времени t (пo часам А) в системе А производится световая вспышка, сигнал от которой достигает (рис.33)

    Рис.33
    системы В в момент tB =k1t (по часам В) и системы D в момент tD =k2t (по часам D). При этом:

    Теперь будем считать систему В неподвижной, а систему D – удаляющейся от B с относительной скоростью и. Тогда:
    (154)
    где:
    Следовательно:

    откуда:



    Это и есть выражение для относительной скорости.

  4. Dolabar Ответить

    Из (10.1.3) следует, что скорость движения точки М (сигнала) о’ в системе к’ и и в системе к различна.
    Законы природы, определяющие изменение состояния движения механических систем, не зависят от того, к какой из двух инерциальных систем отсчета они относятся. Это и есть принцип относительности Галилея.
    Из преобразований Галилея и принципа относительности следует, что взаимодействия в классической физике должны передаваться с бесконечно большой скоростью с—>оо (теория дальнодействия), т. к. в противном случае можно было бы одну инерциальную систему отсчета отличить от другой по характеру протекания в них физических процессов.
    Принцип относительности Галилея и законы Ньютона подтверждались ежечасно при рассмотрении любого движения, и господствовали в физике более 200 лет.
    Но вот в 1865 г. появилась теория Дж. Максвелла, и уравнения Максвелла не подчинялись преобразованиям Галилея. Ее мало кто принял сразу, она не получила признания при жизни Максвелла. Но вскоре все сильно изменилось, когда в 1887 г., после открытия электромагнитных волн Герцем40, были подтверждены все следствия, вытекающие из теории Максвелла, ее признали. Появилось множество работ, развивающих теорию Максвелла.
    Дело в том, что в теории Максвелла скорость света (скорость распространения электромагнитных волн) конечна и равна с = 3 • 108 м с-1. Исходя же из принципа относительности Галилея, скорость передачи сигнала I) бесконечна и зависит от системы отсчета (10.1.3).
    Первые догадки о конечности распространения скорости света были высказаны еще Галилеем. Астроном Рёмер41 в 1676 г. пытался найти скорость света. По его приближенным расчетам она была равна с = 214300000 м-с’1.
    Нужна была экспериментальная проверка теории Максвелла. Он сам предложил идею опыта – использовать Землю в качестве движущейся системы. (Известно, что скорость движения Земли сравнительно высокая: )3 « 30 км/с % 3-104 м/с).
    В 80-х годах XIX века были выполнены опыты, которые доказали независимость скорости света от скорости источника или наблюдателя.
    Необходимый для опыта прибор изобрел блестящий военно- морской офицер США А. Майкельсон.

    Майкельсон Альберт Абрахам (1852-1931) – американский физик. Основные работы в области оптики и спектроскопии. Изобрел прибор, названный «интерферометром Майкель- сона», сьправший значительную роль в обосновании специальной теории относительности и в изучении спектральных линий. Осуществил серию экспериментов по точному определению скорости света. Доказал при помощи оптического метода вращение Земли вокруг оси и определил скорость вращения. Лауреат Нобелевской премии в 1907 г.
    Прибор состоял из интерферометра с двумя «плечами», расположенными перпендикулярно друг к другу (рис. 10.3). Вследствие сравнительно большой скорости движения Земли, свет должен был иметь различные скорости по вертикальному и горизонтальному направлениям. Поэтому время, затрачиваемое на прохождение вертикального пути источник S – полупрозрачное зеркало (ппз) – зеркало (з 1) — (ппз) и горизонтального пути источник – (ппз) – зеркало (з2) – (ппз), должно быть различным. В результате, световые волны, пройдя указанные пути, должны были изменить интерференционную картину на экране.

    Рис. 10.3. Схема и внешний вид интерферометра Майкелъсона.
    S – источник света; ппз – полупрозрачное зеркало; з1 и з2- отражающие зеркала
    Майкельсон проводил эксперименты в течение семи лет с 1881 г. в Берлине и с 1887 г. в США совместно с профессором Морли42. Точность первых опытов была невелика ± 5 км/с. Однако, опыт дал отрицательный результат: сдвиг интерференционной картины обнаружить не удалось. Таким образом, результаты опытов Майкельсона – Морли показали, что величина скорости света постоянна и нс зависит от движения источника и наблюдателя. Эти опыты повторяли и перепроверяли многократно. В конце 60-х годов Ч. Таунс43 довел точность измерения до ±1 м/с. Скорость света осталась неизменной с = 299792458 м с .
    Независимость скорости света от движения источника и от направления недавно была продемонстрирована с рекордной точностью в экспериментах, выполненных исследователями из университетов г. Констанц и г. Дюссельдорф (современная версия эксперимента Майксльсона-Морли), в которых установлена лучшая на сегодняшний день точность 1,7-10-15. Исследовалась стоячая электромагнитная волна в полости кристалла сапфира, охлажденного жидким гелием. Два таких резонатора были ориентированы под прямым углом друг к другу. Вся установка могла вращаться, что позволило установить независимость скорости света от направления.
    Было много попыток объяснить отрицательный результат опыта Майкельсона – Морли. Наиболее известна гипотеза Лоренца44 о сокращении размеров тел в направлении движения. Он даже вычислил эти сокращения, использовав для этого преобразование координат, которые так и называются «сокращения Лоренца-Фитцджеральда421».
    Дж. Лармор46 в 1889 г. доказал, что уравнения Максвелла инвариантны относительно преобразований Лоренца. Очень близок был к созданию теории относительности Анри Пуанкаре47. Но Альберт Эйнштейн был первым, кто четко и ясно сформулировал основные идеи теории относительности.

  5. Yggginn Ответить

    Для того, чтобы одинаковые по устройству часы А и В (рис.31)

    шли одинаково, необходимо их синхронизировать. Пусть в момент времени , отсчитанный по часам А, в том месте, где они находятся, осуществляется световая вспышка. Сигнал от нее достигает часов В, мгновенно отражается и поступает к часам А в момент времени , отсчитанный по ним. Часы А и В считаются синхронизированными, если в момент отражения сигнала в т. В показания часов равны:

    По сути дела в принципе синхронизации постулируется утверждение, что прямой и отраженный сигналы движутся с одинаковой скоростью, а само отражение происходит мгновенно, что не следует из сформулированных ранее постулатов.
    Исходя из указанных постулатов, можно получить все основные выводы специальной теории относительности.
    8.2. “Радиолокационный” метод (метод коэффициента “k “).
    Движение тел можно графически представлять диаграммами x=x(t). В случае скоростей, сравнимых со скоростью света, масштаб х и t выбирается таким, что траектория светового сигнала (“световая линия”) делит координатный угол пополам. Если же тело движется со скоростью, меньшей скорости света, угол наклона его траектории к оси t меньше 45°.
    Предположим, что две инерциальные системы отсчета А и В находятся в относительном движении. Систему А условно считаем неподвижной. В исходный момент времени системы полностью совпадали. В этот момент осуществляется синхронизация подвижных и неподвижных часов и на них устанавливаются нулевые показания. Далее система В удаляется от А со скоростью v
    Рис.32
    Затем в системе А производится вторая вспышка в момент времени t, измеренный по часам А. Сигнал от нее догоняет систему В в момент времени , измеренный по часам В в подвижной системе, а показания неподвижных часов А для этого события равны . Сигнал мгновенно отражается и приходит в систему А в момент времени , отсчитанный по часам А.
    Предположим, что показания подвижных часов в момент отражения сигнала в k раз отличаются от показаний неподвижных часов t в момент посылки сигнала:
    = kt (148)
    Системы равноправны, поэтому с момента отражения неподвижной можно считать систему В, а систему А – подвижной. Тогда показания часов А в момент приема сигнала равны:
    (150)
    С момента синхронизации до отражения сигнала система В и световой сигнал, посланный в момент времени t (по часам А), проходят одинаковый путь:

    т.е.
    откуда получаем значение коэффициента k:

    Следовательно, показания подвижных часов в момент приема сигнала всегда больше показаний неподвижных часов в момент посылки сигнала:

    8.3. “Замедление” хода времени.
    Рассмотрим на описанном выше примере промежуток времени между двумя событиями (синхронизация часов и отражение сигнала), измеренный по часам А и В. Поскольку в момент синхронизации показания обоих часов нулевые, то промежуток времени численно равен показаниям часов в момент отражения сигнала. Обозначив промежуток времени, измеренный по часам А и В, соответственно и , отношение этих показаний запишем в виде:

    откуда:
    (152)
    Следовательно, промежуток времени между двумя событиями, измеренный подвижными часами, меньше результата того же измерения по неподвижным часам.

    Относительная скорость.
    Предположим, что системы А, В и D находятся в относительном движении. В исходный момент все три системы совпадали. В этот момент производим синхронизацию всех часов и устанавливаем на них нулевые показания. Далее система В удаляется от А со скоростью v1, а система D – со скоростью v2 >v1. В момент времени t (пo часам А) в системе А производится световая вспышка, сигнал от которой достигает (рис.33)

    Рис.33
    системы В в момент tB =k1t (по часам В) и системы D в момент tD =k2t (по часам D). При этом:

    Теперь будем считать систему В неподвижной, а систему D – удаляющейся от B с относительной скоростью и. Тогда:
    (154)
    где:
    Следовательно:

    откуда:



    Это и есть выражение для относительной скорости.

  6. kaptic Ответить

    Преобразования Галилея. Классический закон сложения скоростейЧасто при описании движения необходимо перейти от одной системы отсчета к другой. Предположим, что наблюдатель находится в неподвижной системе отсчета XYZ. В данный момент времени положение точки А в ней задается радиусом-вектором г (рис. 3). Пусть система X’Y’Z’, совпадающая с неподвижной…
    (Курс физики с примерами решения задач. Том 1)
    Закон сложения скоростей в СТОВыведем закон, связывающий проекции скорости частицы в ИСО К и К’. На основании преобразований Лоренца (1.3.12) для бесконечно малых приращений координат частицы и времени можно написать Разделив в (1.6.1) первые три равенства на четвёртое, а затем числители и знаменатели правых частей получившихся соотношений…
    (Основы специальной теории относительности)
    Релятивистский закон сложения скоростейПусть инерциальная система отсчёта К’ движется со скоростью v о параллельно оси х неподвижной системы отсчёта К. В системе отсчёта к’ вдоль оси х’ движется материальная точка со скоростью v . Элементарное перемещение d х’ материальной точки за время d…
    (Физика)
    Релятивистский закон сложения скоростейРассмотрим задачу преобразования скоростей, если материальная точка движется в инерциальной системе К’ со скоростью и‘, причем сама система К’ движется равномерно относительно инерциальной системы К со скоростью v. Необходимо определить скорость и той же материальной…
    (Основы физики. Механика)
    Принцип относительности Галилея. Преобразования ГалилеяСуществует, следовательно, бесчисленное множество инерциальных систем отсчета. Более того, оказывается, что физически невозможно отличить одну инерциальную систему от другой, все инерциальные системы отсчета эквивалентны. Последнее утверждение составляет содержание принципа относительности, который…
    (Общая физика)
    Релятивистское сложение скоростей.Если материальная точка (тело) движется со скоростью ои’х, 0, 0) в инерциальной системе с координатами х у’, z t которая в свою очередь движется относительно другой инерциальной системы координат х, у, z, t со скоростью и(их, 0, 0), то скорость u(vx, 0, 0) этой точки в другой системе х, у, z, t, согласно…
    (Общая физика)
    Принцип относительности Галилея. Преобразования ГалилеяСуществует, следовательно, бесчисленное множество инерциальных систем отсчета. Более того, оказывается, что физически невозможно отличить одну инерциальную систему от другой, все инерциальные системы отсчета эквивалентны. Последнее утверждение составляет содержание принципа относительности, который…
    (Общая физика)
    Пространство и время в специальной теории относительности. Сложение скоростейИз преобразований Лоренца вытекают важные следствия о свойствах пространства и времени. Рассмотрим некоторые из них. 1. Сокращение размеров движущихся тел. Пусть стержень расположен параллельно оси о’х. Он неподвижен относительно системы отсчёта К’. Длина стержня в системе А”равна г…
    (Физика)
    Сложение скоростейПусть по реке плывет моторная лодка со скоростью Vj относительно воды, точнее относительно системы отсчета К (рис. 1.2). Известна скорость течения реки v относительно берега, точнее относительно системы отсчета К2, т.е. известна скорость системы отсчета Кх относительно системы отсчета…
    (Естествознание)

  7. Munibandis Ответить

    4.1.Два поезда движутся навстречу друг другу со скоростями 72 и 54 км/ч. Пассажир, находящийся в первом поезде, замечает, что второй поезд проходит мимо него в течении 14 с. Какова длина второго поезда?
    4.2.Расстояние 240 м необходимо проехать на лодке туда и обратно один раз по реке, скорость течения которой 1 м/с, а другой раз по озеру. Скорость лодки относительно воды в обоих случаях 5 м/с. Решив задачу в общем виде, доказать, что поездка туда и обратно по реке занимает больше времени, чем по озеру. На сколько времени движение лодки по реке в данном случае больше времени ее движения по озеру ?
    4.3.Эскалатор метро поднимает неподвижно стоящего на нем пассажира в течение 1 мин. По неподвижному эскалатору пассажир поднимается за 3 мин. Сколько времени будет подниматься идущий вверх пассажир по движущемуся эскалатору?
    4.4.Катер, переправляясь через реку, движется перпендикулярно течению реки со скоростью 4 м/с в системе отсчета, связанной с водой. На сколько метров будет снесен катер течением, если ширина реки 800 м, а скорость течения 1 м/с? Найти угол между векторами скорости катера относительно берега и скорости реки.
    4.5.Моторная лодка, имеющая в системе отсчета, связанной с водой, скорость 6 м/с, должна переправиться через реку по кратчайшему пути. Какой курс относительно берега необходимо держать при переправе, если скорость течения реки 2 м/с ? Какова скорость лодки относительно земли ?
    4.6.Корабль движется по экватору на восток со скоростью 30 км/ч. С юго-востока под углом 600 к экватору дует ветер со скоростью 15 км/ч. Найти скорость ветра относительно корабля и угол между экватором и направлением ветра в системе отсчета, связанной с кораблем.
    4.7.По прямой дороге АВ с постоянной скоростью 20 м/с движется автомобиль. Из точки С, которая находится от АВ на расстоянии 2000 м, в момент, когда автомобиль и точка С оказываются на одном перпендикуляре к АВ, производится выстрел из пушки (рис.7). Предполагая, что снаряд летит прямолинейно с постоянной скоростью 200 м/с, определить:
    а) угол, на который нужно повернуть ствол пушки, чтобы поразить автомобиль;
    б) время полета снаряда;
    в) путь, который пройдет автомобиль за это время.

    Рис.7
    4.8.Из начала координат одновременно начинают движение две точки. Первая движется по оси х со скоростью 3 м/с, а вторая – по оси у со скоростью 4 м/с. С какой скоростью они удаляются друг от друга ?
    4.9.Точки 1 и 2 движутся по осям х и у (рис.8). В момент времени t=0 точка 1 находилась на расстоянии 10 см, а точка 2 – на расстоянии 5 см от начала координат. Первая точка движется со скоростью 2 см/с, а вторая – со скоростью 4 см/с. Встретятся ли они ? Каково наименьшее расстояние между точками ?

  10. VideoAnswer Ответить

Добавить ответ

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *